외심과 내심
2021. 1. 17. 12:35ㆍ수학
문제
△A1B1C1 의 내접원과 변 B1C1, C1A1, A1B1 의 접점을 A2,B2,C2라고 하자 새로운 삼각형인 △A2B2C2 에서 위 과정을 반복할 때 n이 무한히 커진다면 △AnBnCn 은 어떤 삼각형이 되겠는가?

정의
n 번째 삼각형의 요소는 아래 첨자에 n 을 써서 나타낸다.
∠kn/2=∠k′n
∠An=αn
∠Bn=βn
∠Cn=γn
외접원의 반지름 = R
내접원의 반지름 = r
탐구

¯InCn+1=¯InAn+1=rn
△InCn+1Bn≡△InAn+1Bn (RHS 합동)
∴
\triangle C_{n+1}A_{n+1}B_{n} 에서
\angle B_{n}I_{n}A_{n+1} = \angle A_{n+1}I_{n}P
\triangle B_{n}I_{n}A_{n+1} \sim \triangle A_{n+1}I_{n}P (RHA 닮음)
\therefore \angle I_{n}B_{n}A_{n+1} = \angle I_{n}A_{n+1}P

중심각은 원주각의 2배이므로
k = 2\alpha_{n+1}
\Box A_{n}C_{n+1}I_{n}B_{n+1} 의 내각의 합은 360^{\circ} 이므로
\alpha_{n}+2\alpha_{n+1}+180^{\circ} = 360^{\circ}
\alpha_{n+1}=90^{\circ} - \frac{\alpha_{n}}{2}\cdot\cdot\cdot①
\beta_{n+1}=90^{\circ} - \frac{\beta_{n}}{2}\cdot\cdot\cdot①
\gamma_{n+1}=90^{\circ} - \frac{\gamma_{n}}{2}\cdot\cdot\cdot①

\triangle A_{n+1}I_{n}C_{n+1} 은 이등변삼각형이다.
\overline{C_{n+1}A_{n+1}} = 2R_{n+1}\cos {\beta^{\prime}_{n}}
\overline{I_{n}P} = R_{n+1}\sin {\beta^{\prime}_{n}}
\triangle A_{n+1}B_{n+1}C_{n+1}
= \frac{1}{2} r_{n+1}(\overline{A_{n+1}B_{n+1}}+\overline{B_{n+1}C_{n+1}}+\overline{C_{n+1}A_{n+1}})
= r_{n+1}R_{n+1}(\cos {\alpha^{\prime}_{n}}+\cos {\beta^{\prime}_{n}}+\cos {\gamma^{\prime}_{n}}) \cdot\cdot\cdot②
= \frac{1}{2} R^{2}_{n+1}(2\cos {\alpha^{\prime}_{n}}\sin {\alpha^{\prime}_{n}}+2\cos {\beta^{\prime}_{n}}\sin {\beta^{\prime}_{n}}+2\cos {\gamma^{\prime}_{n}}\sin {\gamma^{\prime}_{n}})
= \frac{1}{2} R^{2}_{n+1}(\sin {\alpha_{n}}+\sin {\beta_{n}}+\sin {\gamma_{n}}) \cdot\cdot\cdot③
②와 ③ 를 같다고 하면
2r_{n+1} = R_{n+1} \frac{\sin {\alpha_{n}}+\sin {\beta_{n}}+\sin {\gamma_{n}}}{\cos {\alpha^{\prime}_{n}}+\cos {\beta^{\prime}_{n}}+\cos {\gamma^{\prime}_{n}}}
= R_{n+1} \frac{\sin {\alpha_{n}}+\sin {\beta_{n}}+\sin {\gamma_{n}}}{\sin {\alpha_{n+1}}+\sin {\beta_{n+1}}+\sin {\gamma_{n+1}}} ( \because①)
다음 단계 전에 알고 가야할 것이 있다.
\alpha +\beta +\gamma = 180^{\circ} 일 때
\sin {\alpha}+\sin {\beta}+\sin {\gamma}
= 2\sin {\frac{\alpha+\beta}{2}}\cos {\frac{\alpha-\beta}{2}}+\cos {\gamma}
= 2\sin {\frac{\alpha+\beta}{2}}\cos {\frac{\alpha-\beta}{2}}+2\sin {\frac{\alpha+\beta}{2}}\cos {\frac{\alpha+\beta}{2}}
= 2\sin {\frac{\alpha+\beta}{2}}(\cos {\frac{\alpha-\beta}{2}}+\cos {\frac{\alpha+\beta}{2}})
= 4\cos {\frac{\alpha}{2}}\cos {\frac{\beta}{2}}\cos {\frac{\gamma}{2}} \cdot\cdot\cdot \star
이제 가보자.
= R_{n+1} \frac{\cos {\alpha^{\prime}_{n}}\cos {\beta^{\prime}_{n}}\cos {\gamma^{\prime}_{n}}}{\cos {\alpha^{\prime}_{n+1}}\cos {\beta^{\prime}_{n+1}}\cos {\gamma^{\prime}_{n+1}}} ( \because \star)
= 8R_{n+1}\sin {\alpha^{\prime}_{n+1}}\sin {\beta^{\prime}_{n+1}}\sin {\gamma^{\prime}_{n+1}} ( \because①)
\therefore r_{n+1} = 4R_{n+1}\sin {\alpha^{\prime}_{n+1}}\sin {\beta^{\prime}_{n+1}}\sin {\gamma^{\prime}_{n+1}}
한편, \alpha_{n} 에 대한 점화식
\alpha_{n+1} = \frac{\pi}{2}-\frac{\alpha_{n}}{2}
(\alpha_{n+1}-\frac{\pi}{3}) = -\frac{1}{2}({\alpha_{n}}-\frac{\pi}{3})
x_{n} = {\alpha_{n}}-\frac{\pi}{3}
x_{n+1} = \left(-\frac{1}{2} \right)x_{n}
x_{n}=\left(-\frac{1}{2} \right)^{n-1}x_{1}
\alpha_{n} = \left(-\frac{1}{2} \right)^{n-1}x_{1}+\frac{\pi}{3}
\underset{{n \to \infty}_{}}{\lim} \alpha_{n} =\frac{\pi}{3}
같은 방법으로
\underset{{n \to \infty}_{}}{\lim} \beta_{n} =\frac{\pi}{3}
\underset{{n \to \infty}_{}}{\lim} \gamma_{n} =\frac{\pi}{3}
따라서
\underset{{n \to \infty}_{}}{\lim} \frac{r_{n+1}}{R_{n+1}} =4\sin {\frac{\pi}{6}}\sin {\frac{\pi}{6}}\sin {\frac{\pi}{6}} = \frac{1}{2} \cdot\cdot\cdot④
외심과 내심 사이의 거리를 d_{n} 이라고 정의하자.
d_{n} = \sqrt{R_{n}^{2}-2R_{n}r_{n}} (\because 오일러 삼각형 정리)
R_{n} 은 감소 수열이므로
\underset{{n \to \infty}_{}}{\lim} 0\le d_{n}\le R_{1}\sqrt{1-2\frac{r_{n+1}}{R_{n+1}}}
\underset{{n \to \infty}_{}}{\lim} 0\le d_{n}\le R_{1}\cdot 0 ( \because④)
조임정리에 의하여
\underset{{n \to \infty}_{}}{\lim} d_{n} = 0
이는 외심과 내심이 일치함을 알려준다. 따라서 우리가 찾는 삼각형은 정삼각형임을 알 수 있다.
'수학' 카테고리의 다른 글
절댓값 합 함수(Ⅰ) (0) | 2021.01.26 |
---|---|
무게중심 (1) | 2021.01.23 |
특성방정식의 유도 (0) | 2021.01.23 |
유리수 무리수 (0) | 2021.01.18 |
조립제법과 다항식의 표현 (1) | 2021.01.16 |